Рассмотрены две возможные равновесные конфигурации линейного вихря в терхмерной упорядоченной джозефсоновской среде: а) центр вихря расположен в центре одной из ячеек, б) центр вихря расположен на одном из контактов. Выведены бесконечные системы уравнений, описывающие эти конфигурации. Переход к конечной системе осуществляется путем пренебрежения токами, достаточно далеко удаленными от центра. Предложена новая методика решения конечной системы урававнений, не требующая малости значений скачков фазы на всех ячейках вихря, что позволяет применять ее при любых значениях параметра пиннинга I вплоть до нуля. Рассчитаны структуры и энергии обоих равновесных состояний для линейных уединенных вихрей во всем диапазоне значений I. При I>0.3 можно считать, что весь вихрь целиком умещается в квадрате 5x 5 ячеек, при меньших значениях I его энергия может быть представлена как сумма энергий малого по размеру дискретного остова и квазинепрерывной внешней части. Энергия остова сопоставима с энергией наружной части, а при не слишком малых значениях I именно она вносит основной вклад в энергию вихря. Энергия вихря с центром на контакте при всех значениях I больше энергии конфигурации с центром в середине ячейки.

Подсчитывается количество просмотров абстрактов ("html" на диаграммах) и полных версий статей ("pdf"). Просмотры с одинаковых IP-адресов засчитываются, если происходят с интервалом не менее 2-х часов.

Дата начала обработки статистических данных - 27 января 2016 г.