Зонный спектр и двойной фазовый переход проводимости металл--диэлектрик--металл в упругонапряженном бесщелевом CdxHg1-xTe
Венгер Е.Ф.1, Гасан-заде С.Г.1, Стриха М.В.1, Шепельский Г.А.1
1Институт физики полупроводников им. В.Е. Лашкарева Национальной академии наук Украины, Киев, Украина
Поступила в редакцию: 29 августа 2006 г.
Выставление онлайн: 17 февраля 2007 г.
При одноосной упругой деформации у бесщелевого полупроводника CdxHg1-xTe между дном зоны проводимости и вершиной валентной зоны образуется энергетическая щель. Оказывается, что зонная структура нового состояния зависит от исходного расположения валентных подзон, т. е. от состава x. Для x<0.135-0.140 материал становится полупроводником с непрямой запрещенной зоной. Если же 0.140<x<0.160, то при больших деформациях зона легких дырок Gamma6 в точке k=0 оказывается выше зоны Gamma8. В результате полупроводник становится прямозонным, и происходит двойной фазовый переход проводимости металл-диэлектрик-металл. При этом, по мере роста деформации, тип проводимости бесщелевого полупроводника при низких температурах меняется в следующей последовательности: электронная металлическая-электронная активационная-прыжковая-дырочная металлическая проводимость. PACS: 71.20.Nr, 71.28.+d, 71.30.+h, 62.20.Fe
- Ф.Т. Васько, С.Г. Гасан-заде, В.А. Ромака, Г.А. Шепельский. Письма ЖЭТФ, 41, 100 (1988)
- А.В. Германенко, Г.М. Миньков, Е.Л. Румянцева, О.Э. Рут. ЖЭТФ, 94, 242 (1988)
- A.V. Germanenko, G.M. Minkov. Phys. Status Solidi B, 184, 9 (1994)
- Е.В. Баханова, Ф.Т. Васько. ФТТ, 32, 86 (1990)
- Ф.Т. Васько, М.В. Стриха. УФЖ, 35 (5), 617 (1990)
- С.Г. Гасан-заде, Г.А. Шепельский, Е.А. Сальков. ФТТ, 31, 35 (1997)
- Е.Ф. Венгер, С.Г. Гасан-заде, М.В. Стриха, С.В. Старый, Г.А. Шепельский. ФТП, 34, 791 (2000)
Подсчитывается количество просмотров абстрактов ("html" на диаграммах) и полных версий статей ("pdf"). Просмотры с одинаковых IP-адресов засчитываются, если происходят с интервалом не менее 2-х часов.
Дата начала обработки статистических данных - 27 января 2016 г.